Предсказание ядерного взрыва

Чем больше напряжение на обкладках, тем быстрее движутся ионы, меньше сказывается рекомбинация и ток увеличивается примерно по линейному закону.
Участок аь называется участком насыщения.
Напряжение, а следовательно, и скорость передвижения ионов при работе на этом участке настолько большие, что практически все образую- рис.
Зависимость тока ионизационной камеры предсказание ядерного взрыва напряжения, приложенного к ней.
Щиеся ионы успевают достигать обкладок конденсатора.
Поэтому на участке правее точки ь работают газоразрядные счетчики, принцип действия которых будет рассмотрен позднее.
В устройствах автоматического контроля ионизацонные камеры используются как приемники альфа-, бета- и гамма-излучений, причем конструкция камер сильно зависит от вида излучения, с которым данная камера должна работать.
При регистрации альфа-излучения источник помещается обычно внутри ионизационной камеры.
При помещении же его снаружи в камере в месте установки источника делается небольшое окошко.
Размеры камеры и давление газа в ней выбираются с учетом использования полного пробега альфа-частиц.
Эффективность камеры при регистрации альфа-излучения достигает обычно 100.
Конструк- тивно камеры для альфа-излучения выполняются в виде плоских, цилиндрических, а иногда предсказание ядерного взрыва сферических конденсаторов небольшого объема.
Камеры для регистрации бета-излучения по объему больше, предсказание ядерного взрыва камеры для альфа-излучения.
Часто встречаются цилиндрические камеры объемом 1—2 л.
Камеры для регистрации гамма-излучения значительно отличаются от камер для альфа- и бета-излучений из-за того, что ионизирующая способность гамма-излучения сравнительно мала, а ионизация создается в основном вторичными электронами.
Применяются обычно или большие камеры, заполненные газами под давлением, или многосекционные предсказание ядерного взрыва с развитой внутренней поверхностью.
С повышением размеров и давления газа в камере увеличивается поглощение гамма-квантов и вторичных электронов газовой средой и, следовательно, растет ионизационный ток.
При больших давлениях рост ионизационного тока замедляется из-за увеличения числа рекомбинирующих ионов.
Развитая внутренняя поверхность (пластины) приводит к увеличению числа вторичных электронов, образующихся на стенках камеры.
Во всех случаях большое значение имеют материал и толщина стенок камеры, а также вид и чистота наполняющего газа.
Эффективность камер для гамма-излучения обычно невелика и составляет доли или в лучшем случае единицы процентов.
Режим насыщения камер при предсказание ядерного взрыва бета- и гамма-излучения оказывается легко достижимым лишь при небольших интенсивностях потоков излучения (при больших интенсивностях начинает сильно сказываться рекомби.
Так как вести усиление по постоянному току оказывается трудным из-за дрейфа усилителя, часто используются преобразователи постоянного тока в переменный, работающие с механическими прерывателями или динамическими конденсаторами.
Наступает лавинная ионизация, при которой одному первичному электрону соответствует в конечном счете множество вторичных, образующихся в лавине электронов.
В этом случае меньшим импульсам начальной ионизации будут соответствовать меньшие импульсы на выходе счетчика.
Пропорциональные счетчики, сравнительно редко применяются в устройствах автоматического контроля, поэтому останавливаться подробно на них мы не будем.
При дальнейшем увеличении напряжения счетчик переходит в режим самостоятельного разряда.
В этом режиме на выходе счетчика будет наблюдаться импульс постоянной предсказание ядерного взрыва независимо от величины начальной ионизации.